{"id":1773,"date":"2019-05-22T02:47:44","date_gmt":"2019-05-22T02:47:44","guid":{"rendered":"http:\/\/www.meetyoucarbide.com\/single-post-the-first-lesson-that-needs-to-be-mastered-in-first-principles-calculations-an-overview-of-the-basic-theory-and-development-of-dft\/"},"modified":"2020-05-04T13:12:06","modified_gmt":"2020-05-04T13:12:06","slug":"the-first-lesson-that-needs-to-be-mastered-in-first-principles-calculations-an-overview-of-the-basic-theory-and-development-of-dft","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pt\/a-primeira-licao-que-precisa-ser-dominada-em-primeiros-principios-calculos-uma-visao-geral-da-teoria-basica-e-desenvolvimento-da-dft\/","title":{"rendered":"A primeira li\u00e7\u00e3o que precisa ser dominada nos c\u00e1lculos dos primeiros princ\u00edpios: uma vis\u00e3o geral da teoria b\u00e1sica e desenvolvimento da DFT"},"content":{"rendered":"
\n
\n
A Teoria do Funcional da Densidade (DFT) tem sido amplamente utilizada nos campos da f\u00edsica da mat\u00e9ria condensada, ci\u00eancia dos materiais, qu\u00edmica qu\u00e2ntica e ci\u00eancias da vida como um m\u00e9todo de aproxima\u00e7\u00e3o para lidar com sistemas multipart\u00edculas. Por exemplo, a Figura 1(c) \u00e9 uma estrutura de superc\u00e9lula de 72 \u00e1tomos calculada usando o m\u00e9todo DFT [1]. O m\u00e9todo de simula\u00e7\u00e3o computacional de ci\u00eancia de materiais baseado em DFT pode n\u00e3o apenas estudar materiais existentes, mas tamb\u00e9m prever novos materiais. <\/div>\n

\"\"<\/p>\n

figura 1 (a) Potencial liga\u00e7\u00e3o entre caracteriza\u00e7\u00e3o microsc\u00f3pica, estrutura, processamento, propriedades e propriedades, (b) dados APT para ligas Al-Cu-Mg contendo aproximadamente 20 milh\u00f5es de \u00e1tomos, (c) 72 \u00e1tomos para c\u00e1lculos DFT Exemplo de superc\u00e9lula<\/div>\n
Um funcional \u00e9 um mapeamento do espa\u00e7o vetorial para escalar, uma fun\u00e7\u00e3o de uma fun\u00e7\u00e3o. A Tabela 1 lista alguns dos tipos de funcionais de densidade que foram propostos, alguns dos quais s\u00e3o derivados da mec\u00e2nica qu\u00e2ntica b\u00e1sica e alguns derivados de fun\u00e7\u00f5es param\u00e9tricas, cada um com suas pr\u00f3prias vantagens e desvantagens e escopo de aplica\u00e7\u00e3o [2]. A ess\u00eancia do m\u00e9todo DFT \u00e9 usar a densidade eletr\u00f4nica como portadora de todas as informa\u00e7\u00f5es no estado fundamental molecular (at\u00f4mico), em vez da fun\u00e7\u00e3o de onda de um \u00fanico el\u00e9tron, de modo que o sistema multieletr\u00f4nico possa ser transformado em um problema de um \u00fanico el\u00e9tron. Assumindo que o n\u00famero de el\u00e9trons \u00e9 N, o n\u00famero de vari\u00e1veis na fun\u00e7\u00e3o de onda \u00e9 3N, e a teoria do funcional densidade reduz o n\u00famero de vari\u00e1veis para tr\u00eas vari\u00e1veis espaciais, o que simplifica o processo de c\u00e1lculo e garante a precis\u00e3o do c\u00e1lculo.<\/div>\n
Tabela 1 Alguns tipos funcionais de densidade aproximada<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

O desenvolvimento da teoria do funcional da densidade pode ser dividido em tr\u00eas etapas. A primeira etapa foi em 1927. Thomas e Fermi propuseram o modelo de Thomas-Fermi baseado na hip\u00f3tese do g\u00e1s eletr\u00f4nico ideal sob condi\u00e7\u00f5es ideais. Pela primeira vez, o conceito de teoria do funcional da densidade foi introduzido, que se tornou o prot\u00f3tipo do m\u00e9todo DFT posterior.<\/div>\n
O ponto de partida do modelo de Thomas-Fermi \u00e9 assumir que n\u00e3o h\u00e1 intera\u00e7\u00e3o entre os el\u00e9trons e nenhuma interfer\u00eancia externa, ent\u00e3o a equa\u00e7\u00e3o de Schr\u00f6dinger para o movimento dos el\u00e9trons pode ser expressa como:<\/div>\n

\"\"\"\"<\/p>\n

Introduzindo a lei do arranjo de el\u00e9trons em 0K, a densidade eletr\u00f4nica, a energia total de el\u00e9trons individuais e a densidade de energia cin\u00e9tica do sistema s\u00e3o:<\/div>\n

\"\"\"\"\"\"<\/p>\n

Ao introduzir uma descri\u00e7\u00e3o do potencial coulombiano e do campo externo entre os el\u00e9trons, a express\u00e3o de energia total do sistema eletr\u00f4nico determinada apenas pela fun\u00e7\u00e3o de densidade eletr\u00f4nica pode ser derivada [3].<\/div>\n
Embora o modelo simplifique a forma e o processo de c\u00e1lculo, ele n\u00e3o considera a intera\u00e7\u00e3o entre os el\u00e9trons. Ele n\u00e3o descreve com precis\u00e3o os itens de energia cin\u00e9tica, portanto, n\u00e3o \u00e9 aplic\u00e1vel em muitos sistemas. No entanto, inspirados por essa nova ideia de pesquisa, os estudiosos relevantes basicamente aperfei\u00e7oaram o conte\u00fado da teoria do funcional da densidade na d\u00e9cada de 1960, ap\u00f3s muitos anos de esfor\u00e7os, e finalmente estabeleceram uma teoria estrita do funcional da densidade.<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Figura 2 Diagrama esquem\u00e1tico de um processo iterativo autoconsistente baseado em DFT<\/div>\n
O teorema de Hohenberg-Kohn e a equa\u00e7\u00e3o de Kohn-Sham desempenharam um papel fundamental na forma\u00e7\u00e3o e aprimoramento do m\u00e9todo DFT e foram aclamados como os dois pilares da DFT.<\/div>\n
(1) Teorema de Hohenberg-Kohn<\/div>\n
A ideia central do teorema de Hohenberg-Kohn \u00e9 que todas as grandezas f\u00edsicas no sistema podem ser determinadas exclusivamente por vari\u00e1veis contendo apenas densidade eletr\u00f4nica, e o m\u00e9todo de implementa\u00e7\u00e3o \u00e9 obter o estado fundamental do sistema atrav\u00e9s do princ\u00edpio variacional. Esta teoria \u00e9 principalmente para o modelo de g\u00e1s de el\u00e9trons n\u00e3o uniforme e consiste em dois subteoremas. i) um sistema eletr\u00f4nico que ignora o spin no potencial externo (potencial diferente da intera\u00e7\u00e3o eletr\u00f4nica) cujo potencial externo pode ser determinado unicamente pela densidade eletr\u00f4nica; ii) para um dado potencial externo, a energia do estado fundamental do sistema \u00e9 o m\u00ednimo do valor funcional da energia. Assim, o funcional de energia do sistema pode ser descrito como:<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

O lado direito da equa\u00e7\u00e3o \u00e9 a energia potencial, o termo da energia cin\u00e9tica, a intera\u00e7\u00e3o coulombiana entre os el\u00e9trons e a energia potencial relacionada \u00e0 troca no campo externo.<\/div>\n
Este teorema n\u00e3o fornece express\u00f5es espec\u00edficas de fun\u00e7\u00e3o de densidade eletr\u00f4nica, funcional de energia cin\u00e9tica e funcional relacionado \u00e0 troca, ent\u00e3o a solu\u00e7\u00e3o espec\u00edfica ainda n\u00e3o \u00e9 poss\u00edvel.<\/div>\n
(2) equa\u00e7\u00e3o de Kohn-Sham<\/div>\n
At\u00e9 1965, Kohn e Shen Lujiu estabeleceram a equa\u00e7\u00e3o de Kohn-Sham, dando uma descri\u00e7\u00e3o detalhada de cada item, e a teoria do funcional da densidade come\u00e7ou a entrar na fase de aplica\u00e7\u00e3o pr\u00e1tica. Eles propuseram que os funcionais de energia cin\u00e9tica usem os funcionais de energia cin\u00e9tica de part\u00edculas sem intera\u00e7\u00e3o para aproximar a substitui\u00e7\u00e3o, e as diferen\u00e7as entre os dois s\u00e3o inclu\u00eddas nas inc\u00f3gnitas dos funcionais relacionados \u00e0 troca [4]. A varia\u00e7\u00e3o de \u03c1 \u00e9 substitu\u00edda pela varia\u00e7\u00e3o de \u03a6i(r), e o multiplicador de Lagrange \u00e9 substitu\u00eddo por Ei. A equa\u00e7\u00e3o de um \u00fanico el\u00e9tron \u00e9:<\/div>\n

\"\"\"\"<\/p>\n

A equa\u00e7\u00e3o acima \u00e9 a equa\u00e7\u00e3o de Kohn-Sham.<\/div>\n
A equa\u00e7\u00e3o de Kohn-Sham d\u00e1 uma express\u00e3o clara para tudo fora do funcional associado \u00e0 troca, e tamb\u00e9m categoriza efeitos complexos neste termo. Nesse ponto, a dificuldade computacional \u00e9 bastante simplificada e todo o trabalho come\u00e7a em torno de como descrever a expans\u00e3o funcional relacionada \u00e0 troca. Ao mesmo tempo, a forma aproximada do potencial relacionado \u00e0 troca tamb\u00e9m determina diretamente a precis\u00e3o da teoria do funcional da densidade.<\/div>\n
O m\u00e9todo de Aproxima\u00e7\u00e3o de Densidade Local (LDA) tamb\u00e9m foi proposto por Kohn e Shen Lujiu em 1965. O objetivo \u00e9 aproximar as associa\u00e7\u00f5es de troca desconhecidas, de modo que o m\u00e9todo DFT possa ser utilizado para o c\u00e1lculo real. O LDA usa a fun\u00e7\u00e3o de densidade do g\u00e1s de el\u00e9trons uniforme para calcular a rela\u00e7\u00e3o de troca do g\u00e1s de el\u00e9trons n\u00e3o uniforme. Assumindo que a densidade eletr\u00f4nica no sistema muda muito pouco com o espa\u00e7o, a rela\u00e7\u00e3o de troca do g\u00e1s de el\u00e9trons n\u00e3o uniforme pode ser expressa como:<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

O potencial de correla\u00e7\u00e3o de troca correspondente pode ser expresso como:<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Por exemplo, Asad Mahmood et al. usaram VASP para comparar os par\u00e2metros estruturais de equil\u00edbrio dos c\u00e1lculos LDA-PBE e GGA-PAW, e estudaram os efeitos da dopagem de Ga na hibridiza\u00e7\u00e3o orbital eletr\u00f4nica, bem como propriedades \u00f3pticas e geometria cristalina, da Figura 3(c). Pode-se observar que os orbitais Ga-2s e Ga-2p contribuem significativamente para a condu\u00e7\u00e3o, o VB inferior tamb\u00e9m contribui pelo Ga-2p, e a banda de impurezas na parte inferior do CB sugere uma barreira de energia adicional, o el\u00e9tron entre VB e CB. A transi\u00e7\u00e3o deve cruzar a barreira de energia [5].<\/div>\n
Figura 3 Resultados do c\u00e1lculo<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

(a) superc\u00e9lula de ZnO dopada com 3x3x3 Ga otimizada, (b) estrutura de banda, (c) densidade DOS<\/div>\n
A fim de calcular o sistema material real com mais precis\u00e3o, em 1986, Becke, Perdew e Wang et al. prop\u00f4s a Aproxima\u00e7\u00e3o do Gradiente Generalizado (GGA), que \u00e9 o m\u00e9todo de processamento mais utilizado no c\u00e1lculo do funcional da densidade.<\/div>\n
O m\u00e9todo de processamento GGA \u00e9 reescrever a representa\u00e7\u00e3o original em uma forma funcional contendo densidade eletr\u00f4nica e fun\u00e7\u00f5es de gradiente, al\u00e9m de uma descri\u00e7\u00e3o do spin, e o funcional relacionado \u00e0 troca resultante \u00e9 o seguinte:<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

In GGA, the exchange correlation potential can also be disassembled into exchange energy and correlation energy. So how do you construct a reasonable expression for these two parts? Beckc et al. believe that the concrete functional form can be constructed arbitrarily in principle, and does not need to consider the actual physical meaning, such as GGA-PW91; while Perdew et al. advocates returning to pure quantum mechanical calculation theory as much as possible, all physical quantities are only calculated. Starting from basic constants such as electronic static mass, Planck’s constant, and speed of light, functional expressions should not contain excessive empirical parameters, such as GGA-PBE (Perdew-Burke-Enzerhoff), which is often used in fields such as condensed matter physics.<\/div>\n
Recentemente, Parmod Kumar e L. Romaka et al. realizou pesquisas relacionadas usando FP-LAPW (onda plana linearmente aprimorada de potencial completo) em WIEN2k e Elk v2.3.22, respectivamente, em que o potencial de correla\u00e7\u00e3o de troca est\u00e1 na forma de GGA-PBE, Figura 4, 5 Resultados calculados para o correspondente densidade de estados e distribui\u00e7\u00e3o de densidade de carga [6,7].<\/div>\n
Fig. 4 Densidade total de estados e densidade local de estados de superc\u00e9lulas de ZnO polarizadas por spin sem inje\u00e7\u00e3o e implanta\u00e7\u00e3o de N<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Fig. 5 Distribui\u00e7\u00e3o da fun\u00e7\u00e3o de localiza\u00e7\u00e3o eletr\u00f4nica (Y) e densidade de carga (r) em telureto VCoSb J. Ib\u00e1\u00f1ez, T. Wo\u017aniak et al. testaram a validade da teoria funcional de densidade diferente para prever a din\u00e2mica da rede de HfS2 sob press\u00e3o.<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

A Tabela de Observa\u00e7\u00e3o 2 descobriu que GGA-DFT descreve adequadamente a din\u00e2mica de rede de alta press\u00e3o do HfS2 considerando a intera\u00e7\u00e3o vdW, enquanto o c\u00e1lculo LDA-DFT \u00e9 amplamente utilizado para prever a estrutura e as caracter\u00edsticas de vibra\u00e7\u00e3o de compostos 2D sob condi\u00e7\u00f5es ambientais e n\u00e3o pode ser reproduzido sob compress\u00e3o condi\u00e7\u00f5es. O comportamento de HfS2, que indica que o uso de DFT-LDA para calcular a compressibilidade dos TMDCs e os par\u00e2metros de Gr\u00fcneisen produzir\u00e1 grandes erros [8].<\/div>\n
Tabela 2 Frequ\u00eancia Raman (\u03c9i0), coeficiente de press\u00e3o (ai0) e par\u00e2metro de Gr\u00fcneisen (\u03b3i)<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Al\u00e9m dos algoritmos LDA e GGA, existem tamb\u00e9m funcionais de densidade h\u00edbridos que incorporam efeitos de troca Hatree-Fock (HF) nas associa\u00e7\u00f5es de troca de maneira h\u00edbrida, como o B3LYP, popular em 1998. Essas teorias cont\u00eam cada vez mais informa\u00e7\u00f5es sistem\u00e1ticas, e os resultados dos c\u00e1lculos est\u00e3o cada vez mais pr\u00f3ximos dos dados experimentais, especialmente adequados para o campo da qu\u00edmica org\u00e2nica, e t\u00eam alcan\u00e7ado grande sucesso no c\u00e1lculo do mecanismo de rea\u00e7\u00e3o qu\u00edmica.<\/div>\n
Por exemplo, T. Garwood et al. calculou os dados de bandgap da estrutura de super-rede do tipo InAs\/GaSb II (modelo mostrado na Figura 6) usando hibridiza\u00e7\u00e3o do tipo PBE0 [9], que \u00e9 muito pr\u00f3ximo do valor experimental, e a faixa de desvio \u00e9 de cerca de 3 %-11%.<\/div>\n
Figura 6 Modelo Ball-and-stick InAs \/ GaSb SLS de DFT h\u00edbrido calculado usando VESTA<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

A teoria da estrutura da banda de el\u00e9trons baseada no espectro de energia de part\u00edcula \u00fanica de Kohn-Sham pode descrever qualitativamente muitos materiais, mas n\u00e3o \u00e9 satisfat\u00f3ria do ponto de vista quantitativo. Por exemplo, para materiais semicondutores simples como Si e GaAs, o intervalo de banda dado pelo Kohn-Sham DFT sob LDA\/GG \u00e9 muito menor; para semicondutores de banda pequena como Ge e InN, o metal obtido a partir de LDA\/GGA \u00e9 metal. Estado, mas a observa\u00e7\u00e3o experimental \u00e9 semicondutor, que \u00e9 o chamado problema de gap de banda LDA \/ GGA.<\/div>\n
In order to overcome the band gap problem, people have made a lot of efforts in the theoretical framework of DFT, such as extending the Kohn-Sham theory based on local effective potential to the Generalized Kohn-Sham (GKS) theory based on non-local effective potential, and Other hybrid density functional theory, there is a multi-body perturbation theory based on the one-body Green’s function. In this theory, the exchange-related potential with the Kohn-Sham DFT corresponds to the exchange-associated self-energy operator. For the self-energy operator, a relatively simple and accurate approximation is the GW approximation (the product of the single-particle Green’s function G and the shielded Coulomb effect W). By calculating the self-energy operator under a certain approximation, we can get the corresponding PES (IPS). The quasi-particles in the excitation energy. Although these new development directions have improved the description of the band gap of materials, the approximate functionals still have great subjectivity, and the scope of application is relatively limited. So far, there is not a universal DFT method with sufficient theoretical basis. An accurate description of the material’s electronic band structure [10,11].<\/div>\n
Al\u00e9m disso, existem algumas extens\u00f5es baseadas na teoria do funcional da densidade existente. Por exemplo, a teoria funcional da densidade dependente do tempo (TDDFT) baseada na diferen\u00e7a de energia orbital KS \u00e9 usada para substituir a equa\u00e7\u00e3o de Schordinger pela equa\u00e7\u00e3o de Dirac de part\u00edcula \u00fanica. A teoria do funcional de densidade de densidade estende-se a LDA+U de sistemas de correla\u00e7\u00e3o forte e a teoria do funcional de densidade de fluxo (CDFT) para lidar com sistemas de el\u00e9trons interagindo sob campos magn\u00e9ticos arbitr\u00e1rios.<\/div>\n
Refer\u00eancias<\/div>\n
Xiang-Yuan Cui, Simon P. Ringer\uff0cSobre o nexo entre microscopia de sonda at\u00f4mica e simula\u00e7\u00f5es de teoria funcional de densidade [J] \uff0cMateriais<\/div>\n
Caracteriza\u00e7\u00e3o (2018), https:\/\/doi.org\/10.1016\/matchar.2018.05.015<\/div>\n
B. Obot, DD Macdonald, ZM Gasem\uff0cTeoria funcional da densidade<\/div>\n
(DFT) como uma ferramenta poderosa para projetar novos inibidores de corros\u00e3o org\u00e2nicos. Parte 1: Uma vis\u00e3o geral [J]\uff0cCorrosion Science 99 (2015) 1\u201330<\/div>\n
Geerlings, F. De Proft, W. Langenaeker, Teoria funcional da densidade conceitual, Chem. Rev. 103 (2003) 1793-1873.<\/div>\n
Nagy, teoria funcional da densidade e aplica\u00e7\u00e3o a \u00e1tomos e mol\u00e9culas, Rev. 298 (1998) 1-79.<\/div>\n
Koch, MC Holthausen, Guia do Qu\u00edmico para Teoria Funcional da Densidade, Wiley-VCH, Weinheim, 2000.<\/div>\n
Asad Mahmood, Fatih Tezcan, Gulfeza Kardas\uff0cDecomposi\u00e7\u00e3o t\u00e9rmica do gel precursor Zn0.8Ga0.2O derivado do sol-gel: estudos acin\u00e9ticos, termodin\u00e2micos e DFT [J]\uff0cActa Materialia 146 (2018) 152-159<\/div>\n
Parmod Kumar, Hitendra K. Malik, Anima Ghosh, R. Thangavel, K. Asokan\uff0cUma vis\u00e3o da origem do ferromagnetismo em ZnO e N<\/div>\n
filmes de ZnOthin implantados: abordagem experimental e DFT [J]\uff0cJournal of Alloys and Compounds 768 (2018) 323-328<\/div>\n
Romaka, VV Romaka, N. Melnychenko, Yu. Stadnyk, L. Bohun, A. Horyn\uff0cEstudo experimental e DFT do sistema tern\u00e1rio VeCoeSb[J] \uff0cJournal of Alloys and Compounds 739 (2018) 771-779<\/div>\n
Ib\u00e1\u00f1ez, T. Wo\u017aniak, F. Dybala, R. Oliva, S. Hern\u00e1ndez, R. Kudrawiec\uff0cDistribui\u00e7\u00e3o Raman de alta press\u00e3o em massa HfS2: compara\u00e7\u00e3o de m\u00e9todos de teoria funcional de densidade em compostos MS2 em camadas (M = Hf, Mo) sob compress\u00e3o [J]\uff0cRelat\u00f3rios cient\u00edficos (2018) 8:12757\uff0cDOI: 10.1038\/s41598-018- 31051-y<\/div>\n
Garwood, NA Modine, S. Krishna\uff0cModelagem de estrutura eletr\u00f4nica de superredes InAs\/GaSb com teoria funcional de densidade h\u00edbrida [J]\uff0cInfrared Physics & Technology 81 (2017) 27\u201331<\/div>\n
Eugene S. Kryachko, Eduardo V. Ludena\uff0cTeoria funcional da densidade: Fundamentos revisados[J]\uff0cPhysics Reports 544 (2014) 123\u2013239<\/div>\n
B. Obot, DD Macdonald, ZM Gasem\uff0cTeoria funcional da densidade (DFT) como uma ferramenta poderosa para projetar novos inibidores de corros\u00e3o org\u00e2nicos. Parte 1: Uma vis\u00e3o geral [J]\uff0cCorrosion Science 99 (2015) 1\u201330<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n

<\/p>","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

Density Functional Theory (DFT) has been widely used in the fields of condensed matter physics, materials science, quantum chemistry and life sciences as an approximation method for dealing with multi-particle systems. For example, Figure 1(c) is a 72-atom supercell structure calculated using the DFT method [1]. The DFT-based material science computational simulation method can not…<\/p>","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"open","ping_status":"open","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"_jetpack_memberships_contains_paid_content":false,"footnotes":""},"categories":[79],"tags":[],"class_list":["post-1773","post","type-post","status-publish","format-standard","hentry","category-materials-weekly"],"jetpack_featured_media_url":"","jetpack_sharing_enabled":true,"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pt\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/1773","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pt\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pt\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pt\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pt\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=1773"}],"version-history":[{"count":0,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pt\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/1773\/revisions"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pt\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=1773"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pt\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=1773"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/pt\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=1773"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}